Quelltext der Seite Quantenzahl

'''Quantenzahlen''' dienen in der [[Moderne Physik|modernen Physik]] zur Beschreibung bestimmter messbarer Größen, die an einem Teilchen, einem System oder an einem seiner [[Zustand (Quantenmechanik)|Zustände]] bestimmt werden können. Sie werden über die [[Atomphysik|Atom-]], [[Kernphysik|Kern-]] und [[Teilchenphysik]] hinaus überall dort benutzt, wo die [[Quantenmechanik]] Anwendung findet. Eine Quantenzahl für eine bestimmte messbare Größe kann nur solchen Zuständen zugeordnet werden, in denen diese Größe mit einem wohldefinierten Wert vorliegt, so dass sich bei einer Messung mit Sicherheit genau dieser Wert zeigen würde. 

== Einführung ==
Anders als in der [[klassische Physik|klassischen Physik]] grundsätzlich angenommen, haben in der [[Quantenmechanik]] nicht alle messbaren Größen in jedem [[Zustand (Quantenmechanik)|Zustand]] einen wohlbestimmten Wert. Hat aber eine Messgröße in einem Zustand einen wohlbestimmten Wert, dann wird der Zustand als [[Eigenzustand]] zu dieser Messgröße bezeichnet und ihr wohlbestimmter Wert als der jeweilige [[Eigenwert]]. Nur einem solchen Eigenzustand kann eine Quantenzahl zugeschrieben werden, denn sie gibt Auskunft, welcher Eigenwert bei diesem Eigenzustand vorliegt. Die entsprechende [[Quantenmechanischer Messprozess|Messung]] am Teilchen bzw. am System würde dann mit Gewissheit diesen Eigenwert liefern (abgesehen von eventuellen Messfehlern). Da sich an sehr kleinen Systemen oder Teilchen viele Größen nur mit [[Diskreter Wert|diskreten Eigenwerten]] zeigen (z.&nbsp;B. [[Energieniveau]]s für die Elektronen eines [[Atom]]s), kann man diese Werte einfach durchnummerieren. Einem Eigenzustand wird als ''Quantenzahl'' einfach die laufende Nummer des betreffenden Eigenwerts in dieser Auflistung zugeschrieben. Wenn es sich um eine Größe handelt, deren Eigenwerte immer ein Vielfaches einer natürlichen Einheit sind (z.&nbsp;B. hat der [[Drehimpuls]] als Einheit die [[reduzierte Planck-Konstante]] <math>\hbar</math>), dann gibt die Quantenzahl den Zahlenfaktor vor dieser Einheit an. In Ausdehnung auf Größen, die auch in der Quantenmechanik kontinuierlich verteilte Eigenwerte zeigen (wie Ort und Impuls), wird der vorliegende Eigenwert selbst als Quantenzahl bezeichnet. Stets ist aber zu beachten, dass nach der Quantenmechanik in den meisten möglichen Zuständen eines Teilchens oder Systems für die meisten messbaren Größen gar kein eindeutiger Messwert vorherzusagen ist. Für diese Größe sind die Zustände dann keine Eigenzustände und haben nicht die betreffenden Quantenzahlen. Allenfalls findet man die Redeweise, hier habe eine Quantenzahl einen „unscharfen Wert“ oder sei „keine gute Quantenzahl“. Die Symbole für die Quantenzahlen sind im Prinzip frei wählbar, werden aber meist einheitlich gewählt: z.&nbsp;B. <math>\,n</math> für die Energie, <math>\,l</math> für den Bahndrehimpuls, <math>\,s</math> für den Spin, kleine Buchstaben für die Zustände eines einzelnen [[Quant|Quantenteilchens]] und große Buchstaben für zusammengesetzte Systeme.

== Vollständiger Satz von Quantenzahlen ==
{{Hauptartikel|Vollständiger Satz kommutierender Observablen}}
Ein vollständiger Satz von Quantenzahlen charakterisiert einen Zustand so vollständig, wie es die Quantenmechanik zulässt. D.&nbsp;h. dieser Satz enthält die Information über die (Eigen)Werte sämtlicher Messgrößen, die man am System messen könnte, ohne dass eine der Messungen das Vorliegen des genauen Werts einer anderen Messgröße zerstören würde. So kann z.&nbsp;B. eine Quantenzahl für den Impuls nie zusammen mit einer Quantenzahl für den Ort auftreten, denn die Möglichkeit, gleichzeitig sichere Messergebnisse für Ort und Impuls vorherzusagen, ist durch die [[Heisenbergsche Unschärferelation]] ausgeschlossen.

== Gebundenes Elektron im Wasserstoff-Atom ==
Nachstehend werden im Einzelnen die Quantenzahlen beschrieben, die zur vollständigen Beschreibung des einfachsten [[Atom]]s, des Wasserstoffatoms, gebraucht werden. 
Die Eigenzustände des gebundenen [[Elektron]]s und seine [[Wellenfunktion]] im [[Wasserstoffatom]] werden durch vier Quantenzahlen beschrieben:
:als [[Bra-Ket|Zustandsvektor]]: <math>| \psi\rangle =| n, l, m_l, m_s \rangle</math>, bzw. als Wellenfunktion: <math> \psi_{ n\, l\, m_l\, m_s} (\vec r, t)</math>.
Dieser Satz von Quantenzahlen wurde von [[Wolfgang Pauli]] erstmals 1924 gefunden. Da sie jeweils einen einzigen Zustand eines Elektrons festlegen, konnte er das nach ihm benannte [[Pauli-Prinzip]] so formulieren: ''Keine zwei Elektronen des Atoms können in allen vier Quantenzahlen übereinstimmen.''

=== Hauptquantenzahl ===
{{Hauptartikel|Effektive Hauptquantenzahl}}
Die Hauptquantenzahl <math>\,n </math> beschreibt die [[Schalenmodell (Atomphysik)|Schale]] (bzw. das Haupt-Energieniveau), zu der der Zustand des Elektrons gehört. Sie kann beliebige [[natürliche Zahl]]enwerte 
:<math>\,n =1,\,2,\,3\,\ldots</math>
annehmen. 
Die Schalen werden auch der Reihe nach mit ''K-,L-,M-,N-...''Schale bezeichnet.
Elektronen in der ''K''-Schale befinden sich im Mittel dichter am Atomkern als Elektronen in der ''L''-Schale. ''L''-Schalen-Elektronen wiederum sind im Mittel näher am Atomkern als ''M''-Schalen-Elektronen usw. <br />
In der einfachsten quantenmechanischen Berechnung ([[Wasserstoffproblem|Schrödingergleichung mit Coulomb-Potential]]) liegt das [[Energieniveau]] damit schon fest:
:<math>E_n = - \frac{m e^4}{8 \varepsilon_0^2 h^2 } \cdot \frac{1}{n^2} = -E_\mathrm{R} \frac{1}{n^2}</math>
mit der [[Rydberg-Energie]] <math>E_\mathrm{R} \approx 13{,}6\,\mathrm{eV} </math>, allerdings müssen im allgemeinen Fall Korrekturen zu dieser einfachen Formel hinzugefügt werden, siehe [[Quantendefekttheorie]]. Große <math>\,n </math> entsprechen immer höheren Anregungen, bei sehr großem <math>\,n </math> spricht man von [[Rydberg-Zustand|Rydberg-Atomen]].

=== Nebenquantenzahl ===
Die Nebenquantenzahl – auch Bahnquantenzahl oder (Bahn-)Drehimpulsquantenzahl – <math>l</math> kennzeichnet die [[Atomorbital #Form|Form]] des [[Atomorbital]]s in einem Atom. Bei gegebenem <math>n</math> kann ihr Wert jede kleinere natürliche Zahl (einschließlich Null) sein:

:<math>l = 0,\, 1,\,2\,\,\ldots<n</math>.

Der Name „Drehimpulsquantenzahl“ verweist darauf, dass <math>l(l+1)\hbar^2</math> der Eigenwert des Quadrats des [[Drehimpulsoperator]]s <math>\hat{\vec{l}}^2</math> ist.

Im laufenden Text wird der Wert von <math>l</math> oft durch bestimmte, historisch festgelegte Buchstaben gekennzeichnet:

* '''s''' für <math>l = 0</math> (ursprünglich für ‚scharf‘, z.&nbsp;B. „'''s'''-Zustand“)
* '''p''' für <math>l = 1</math> (ursprünglich für engl. {{lang|en|‚principal‘}}, ‚Haupt‘-Zustand)
* '''d''' für <math>l = 2</math> (ursprünglich für ‚diffus‘)
* '''f''' für <math>l = 3</math> (ursprünglich für ‚fundamental‘)
* '''g''' für <math>l = 4</math>
und entsprechend alphabetisch weiter. Die gleiche Bezeichnungsweise wird z.&nbsp;B. auch für die [[Partialwelle]]n bei [[Streuung (Physik)|Streuung]], [[Kernreaktion]]en usw. verwendet.

=== Magnetische Quantenzahl des Bahndrehimpulses ===
Die magnetische Quantenzahl des Drehimpulses wird mit <math>\,m_l</math> bezeichnet und beschreibt die räumliche Orientierung des Elektronen-Bahndrehimpulses, genauer: die Größe seiner <math>z</math>-Komponente in Einheiten <math> \hbar</math>. Deshalb wird sie gelegentlich auch als <math>\,l_z</math> bezeichnet. Sie kann betragsmäßig nicht größer als die Nebenquantenzahl <math>\,l</math> sein, aber auch negative [[ganzzahlig]]e Werte annehmen (siehe auch [[Richtungsquantelung]]):

:<math>m_l = \frac{L_z}{\hbar} = -l, \, -(l-1), \, \ldots, \, -1, \, 0, \, 1, \ldots, (l-1), \, l.</math>

Sie heißt Magnetquantenzahl, weil sie die zusätzliche [[potentielle Energie]] des Elektrons charakterisiert, die bei Anlegen eines [[Magnetfeld]]es in <math>z</math>-Richtung auftritt ([[Zeeman-Effekt]]). Durch seine Bewegung erzeugt das Elektron ein [[Magnetisches Moment#Geladenes Teilchen auf einer Kreisbahn|magnetisches Moment]]. Bei (dem Betrag nach) maximaler <math>z</math>-Komponente <math>\,m_l=\pm l</math> zeigt sein Bahndrehimpuls die maximal mögliche parallele oder antiparallele Ausrichtung zur <math>z</math>-Achse, und das mit ihm verbundene magnetische Moment bewirkt die im angelegten Feld maximal mögliche Energieerhöhung bzw. -verminderung. Bei <math>\,m_l=0</math> ist die <math>z</math>-Komponente des Bahndrehimpulses null und bleibt ohne Einfluss auf die Energie des Elektrons.

=== Spinquantenzahl ===
{{Hauptartikel|Spin}}

Da der Spin(vektor) <math>\vec{s}</math> des [[Elektron]]s die Spinquantenzahl

:<math>s = +\tfrac{1}{2}</math>

hat, gibt es für seine <math>z</math>-Komponente nur zwei mögliche Werte:

:<math>s_z = \pm \tfrac{1}{2} \hbar.</math>

Die magnetische Spinquantenzahl <math>m_s</math> beschreibt die Orientierung seines Spins zur <math>z</math>-Achse:

:<math>m_s = \frac{s_z}{\hbar} = \pm \tfrac{1}{2}.</math>

== Weitere Quantenzahlen ==
Neben den [[Isospin]]- und [[Strangeness]]-Quantenzahlen bei Elementarteilchen sind einige andere Beispiele für weitere Quantenzahlen (meist zusammengesetzt bzw. abgeleitet):
=== Paritätsquantenzahl ===
Die [[Parität (Physik)|Paritäts]]<nowiki/>quantenzahl <math>\,P</math> bezeichnet das Symmetrieverhalten des Zustands unter [[Raumspiegelung]]. Sie kann die Werte  <math>+1 </math> und  <math>-1 </math> annehmen und hat keine Entsprechung in der klassischen Physik. Bis auf wenige Ausnahmen haben alle Energieeigenzustände der verschiedenen quantenmechanischen Systeme in sehr guter Näherung eine dieser beiden Quantenzahlen.

=== Gesamtdrehimpulsquantenzahl ===
Die Gesamtdrehimpulsquantenzahl <math>\,j</math> beschreibt den [[Gesamtdrehimpuls]], der die Summe aus zwei oder mehr einzelnen Drehimpulsen ist. Z.&nbsp;B. hat das Elektron einen Bahndrehimpuls (Quantenzahl <math>\,l</math>) und einen Spin (Quantenzahl <math>s = \tfrac{1}{2}</math>). Daher können sich Eigenzustände bilden zur Gesamtdrehimpulsquantenzahl

:<math>j = l + \tfrac{1}{2}</math> und zu
:<math>j = l - \tfrac{1}{2},</math>

weiter zu unterscheiden durch die magnetischen Quantenzahlen

:<math>m_j = [-j, -(j-1), \dots, j].</math>

In solchen Zuständen sind <math>l</math> und <math>s</math> noch gute Quantenzahlen, <math>m_l</math> und <math>m_s</math> aber nicht mehr.

Bei mehreren Elektronen im Atom kann man auch die Zustände bilden, in denen die Summe der Bahndrehimpulse einen wohldefinierten '''Gesamtbahndrehimpuls''' (Quantenzahl <math>L</math>) bilden und die Summe der Spins einen '''Gesamtspin''' (Quantenzahl <math>S</math>). Diese Zustände können sich weiter koppeln zu Zuständen mit wohldefinierter Gesamtdrehimpuls-Quantenzahl der Atomhülle:

:<math>J = |L-S|,\ |L-S|+1,\ \dots, \ L+S-1, \  L+S.</math>

Dieses Kopplungsschema heißt [[LS-Kopplung]] und beschreibt in guter Näherung die [[Energieeigenzustand|Energieeigenzustände]] leichter Atome.

=== Kernspinquantenzahl ===
{{Hauptartikel|Kernspin}}
Die Kernspinquantenzahl <math>I</math>, auch kurz '''Kernspin''' genannt, beschreibt den Drehimpuls eines ganzen [[Atomkern]]s. Dieser setzt sich zusammen aus den Spins und den Bahndrehimpulsen der einzelnen [[Proton]]en und [[Neutron]]en, weshalb er folgende Werte annehmen kann:
* [[ganzzahlig]], wenn die [[Nukleonenzahl]] gerade ist, z.&nbsp;B. <math>I({}^{14} \mathrm{N}) = 1</math>
* [[halbzahlig]], wenn die Nukleonenzahl ungerade ist, z.&nbsp;B. <math>I({}^1 \mathrm{H}) = 1/2.</math>

=== Gesamtdrehimpulsquantenzahl des Atoms ===
Die Gesamtdrehimpulsquantenzahl des Atoms <math>F</math> beschreibt den Gesamtdrehimpuls eines ganzen Atoms. Dieser setzt sich aus dem Gesamtdrehimpuls&nbsp;<math>J</math> aller Elektronen und dem Kernspin&nbsp;<math>I</math> zusammen:

:<math>\vec F = \vec I + \vec J.</math>

Für seinen Betrag gilt:

:<math> |\vec F| = \sqrt{F(F+1)} \hbar </math>

Dabei nimmt <math>F</math> (für gegebenes <math>J</math>) folgende Werte an:

:<math>F = |J-I|,\ |J-I|+1,\ ...,\ J+I-1, \ J+I.</math>

=== Radiale Quantenzahl ===

{| class = "wikitable float-right" style = "text-align: center"
! rowspan="2" | &nbsp;
! style="border-left: 2pt black solid" colspan="4" | Atomphysik<br /><math>n = n_r + l +1</math>
! style="border-left: 2pt black solid" colspan="4" | Kern- und Teilchenphysik<br /> <math>n = n_r+1</math>
|-
! style="border-left: 2pt black solid" | <math>l=0</math> !! <math>l=1</math> !! <math>l=2</math> !! <math>l=3</math>
! style="border-left: 2pt black solid" | <math>l=0</math> !! <math>l=1</math> !! <math>l=2</math> !! <math>l=3</math>
|- style = "border-top: 2pt black solid"
! <math>n_r = 0</math>
| style="border-left: 2pt black solid" | 1s || 2p || 3d || 4f
| style="border-left: 2pt black solid" | 1s || 1p || 1d || 1f
|-
! <math>n_r = 1</math>
| style="border-left: 2pt black solid" | 2s || 3p || 4d || 5f
| style="border-left: 2pt black solid" | 2s || 2p || 2d || 2f
|-
! <math>n_r = 2</math>
| style="border-left: 2pt black solid" | 3s || 4p || 5d || 6f
| style="border-left: 2pt black solid" | 3s || 3p || 3d || 3f
|-
! <math>n_r = 3</math>
| style="border-left: 2pt black solid" | 4s || 5p || 6d || 7f
| style="border-left: 2pt black solid" | 4s || 4p || 4d || 4f
|-
|}

Die radiale Quantenzahl <math>n_r \,</math> ist die Anzahl der [[Nullstelle]]n ([[Knoten (Chemie)|Knoten]]) im radialen Anteil der Wellenfunktion eines gebundenen Teilchens (Elektron im Atom, Nukleon im Atomkern, [[Quark (Physik)|Quark]] im [[Quarkonium]]), so wie die Quantenzahl <math>l</math> die Zahl der Knoten im winkelabhängigen Teil angibt. 

Für die Bezeichnung der Orbitale verwendet man nicht die Kombination {{nowrap|1=<math>n_r l\,</math>,}} sondern die Kombination {{nowrap|1=<math>nl</math>.}} Hierbei ist ''Hauptquantenzahl'' <math>n</math>

* in der Atomphysik: <math>n = n_r + l +1\,</math>,
* in der Kern- und Teilchenphysik: <math>n = n_r + 1\,</math>.

Die unterschiedlichen Definitionen haben historische Gründe: Im [[Coulomb-Potential]] der Atomphysik liegen Energieniveaus mit gleichem <math>n_r + l</math> nahe beieinander, so dass man sie zusammen als <math>n</math>-te [[Schalenmodell (Atomphysik)|Schale]] bezeichnet.

== Literatur ==
* Haken, Wolf: ''Atom- und Quantenphysik.'' 8. Auflage. Springer-Verlag, Berlin Heidelberg New York 2004, ISBN 3-540-02621-5
* Eidenberger, Mag. Ronald: "Basismodul Chemie", Seiten 55 und 56

== Weblinks ==
* [http://www.brg19.at/~eid/pdf/53_61.pdf Quantenzahlen] (auf S. 55f erklärt; PDF; 1,2&nbsp;MB)

[[Kategorie:Quantenphysik]]
[[Kategorie:Atomphysik]]
'''Quantenzahlen''' dienen in der [[Moderne Physik|modernen Physik]] zur Beschreibung bestimmter messbarer Größen, die an einem Teilchen, einem System oder an einem seiner [[Zustand (Quantenmechanik)|Zustände]] bestimmt werden können. Sie werden über die [[Atomphysik|Atom-]], [[Kernphysik|Kern-]] und [[Teilchenphysik]] hinaus überall dort benutzt, wo die [[Quantenmechanik]] Anwendung findet. Eine Quantenzahl für eine bestimmte messbare Größe kann nur solchen Zuständen zugeordnet werden, in denen diese Größe mit einem wohldefinierten Wert vorliegt, so dass sich bei einer Messung mit Sicherheit genau dieser Wert zeigen würde. 

== Einführung ==
Anders als in der [[klassische Physik|klassischen Physik]] grundsätzlich angenommen, haben in der [[Quantenmechanik]] nicht alle messbaren Größen in jedem [[Zustand (Quantenmechanik)|Zustand]] einen wohlbestimmten Wert. Hat aber eine Messgröße in einem Zustand einen wohlbestimmten Wert, dann wird der Zustand als [[Eigenzustand]] zu dieser Messgröße bezeichnet und ihr wohlbestimmter Wert als der jeweilige [[Eigenwert]]. Nur einem solchen Eigenzustand kann eine Quantenzahl zugeschrieben werden, denn sie gibt Auskunft, welcher Eigenwert bei diesem Eigenzustand vorliegt. Die entsprechende [[Quantenmechanischer Messprozess|Messung]] am Teilchen bzw. am System würde dann mit Gewissheit diesen Eigenwert liefern (abgesehen von eventuellen Messfehlern). Da sich an sehr kleinen Systemen oder Teilchen viele Größen nur mit [[Diskreter Wert|diskreten Eigenwerten]] zeigen (z.&nbsp;B. [[Energieniveau]]s für die Elektronen eines [[Atom]]s), kann man diese Werte einfach durchnummerieren. Einem Eigenzustand wird als ''Quantenzahl'' einfach die laufende Nummer des betreffenden Eigenwerts in dieser Auflistung zugeschrieben. Wenn es sich um eine Größe handelt, deren Eigenwerte immer ein Vielfaches einer natürlichen Einheit sind (z.&nbsp;B. hat der [[Drehimpuls]] als Einheit die [[reduzierte Planck-Konstante]] <math>\hbar</math>), dann gibt die Quantenzahl den Zahlenfaktor vor dieser Einheit an. In Ausdehnung auf Größen, die auch in der Quantenmechanik kontinuierlich verteilte Eigenwerte zeigen (wie Ort und Impuls), wird der vorliegende Eigenwert selbst als Quantenzahl bezeichnet. Stets ist aber zu beachten, dass nach der Quantenmechanik in den meisten möglichen Zuständen eines Teilchens oder Systems für die meisten messbaren Größen gar kein eindeutiger Messwert vorherzusagen ist. Für diese Größe sind die Zustände dann keine Eigenzustände und haben nicht die betreffenden Quantenzahlen. Allenfalls findet man die Redeweise, hier habe eine Quantenzahl einen „unscharfen Wert“ oder sei „keine gute Quantenzahl“. Die Symbole für die Quantenzahlen sind im Prinzip frei wählbar, werden aber meist einheitlich gewählt: z.&nbsp;B. <math>\,n</math> für die Energie, <math>\,l</math> für den Bahndrehimpuls, <math>\,s</math> für den Spin, kleine Buchstaben für die Zustände eines einzelnen [[Quant|Quantenteilchens]] und große Buchstaben für zusammengesetzte Systeme.

== Vollständiger Satz von Quantenzahlen ==
{{Hauptartikel|Vollständiger Satz kommutierender Observablen}}
Ein vollständiger Satz von Quantenzahlen charakterisiert einen Zustand so vollständig, wie es die Quantenmechanik zulässt. D.&nbsp;h. dieser Satz enthält die Information über die (Eigen)Werte sämtlicher Messgrößen, die man am System messen könnte, ohne dass eine der Messungen das Vorliegen des genauen Werts einer anderen Messgröße zerstören würde. So kann z.&nbsp;B. eine Quantenzahl für den Impuls nie zusammen mit einer Quantenzahl für den Ort auftreten, denn die Möglichkeit, gleichzeitig sichere Messergebnisse für Ort und Impuls vorherzusagen, ist durch die [[Heisenbergsche Unschärferelation]] ausgeschlossen.

== Gebundenes Elektron im Wasserstoff-Atom ==
Nachstehend werden im Einzelnen die Quantenzahlen beschrieben, die zur vollständigen Beschreibung des einfachsten [[Atom]]s, des Wasserstoffatoms, gebraucht werden. 
Die Eigenzustände des gebundenen [[Elektron]]s und seine [[Wellenfunktion]] im [[Wasserstoffatom]] werden durch vier Quantenzahlen beschrieben:
:als [[Bra-Ket|Zustandsvektor]]: <math>| \psi\rangle =| n, l, m_l, m_s \rangle</math>, bzw. als Wellenfunktion: <math> \psi_{ n\, l\, m_l\, m_s} (\vec r, t)</math>.
Dieser Satz von Quantenzahlen wurde von [[Wolfgang Pauli]] erstmals 1924 gefunden. Da sie jeweils einen einzigen Zustand eines Elektrons festlegen, konnte er das nach ihm benannte [[Pauli-Prinzip]] so formulieren: ''Keine zwei Elektronen des Atoms können in allen vier Quantenzahlen übereinstimmen.''

=== Hauptquantenzahl ===
{{Hauptartikel|Effektive Hauptquantenzahl}}
Die Hauptquantenzahl <math>\,n </math> beschreibt die [[Schalenmodell (Atomphysik)|Schale]] (bzw. das Haupt-Energieniveau), zu der der Zustand des Elektrons gehört. Sie kann beliebige [[natürliche Zahl]]enwerte 
:<math>\,n =1,\,2,\,3\,\ldots</math>
annehmen. 
Die Schalen werden auch der Reihe nach mit ''K-,L-,M-,N-...''Schale bezeichnet.
Elektronen in der ''K''-Schale befinden sich im Mittel dichter am Atomkern als Elektronen in der ''L''-Schale. ''L''-Schalen-Elektronen wiederum sind im Mittel näher am Atomkern als ''M''-Schalen-Elektronen usw. <br />
In der einfachsten quantenmechanischen Berechnung ([[Wasserstoffproblem|Schrödingergleichung mit Coulomb-Potential]]) liegt das [[Energieniveau]] damit schon fest:
:<math>E_n = - \frac{m e^4}{8 \varepsilon_0^2 h^2 } \cdot \frac{1}{n^2} = -E_\mathrm{R} \frac{1}{n^2}</math>
mit der [[Rydberg-Energie]] <math>E_\mathrm{R} \approx 13{,}6\,\mathrm{eV} </math>, allerdings müssen im allgemeinen Fall Korrekturen zu dieser einfachen Formel hinzugefügt werden, siehe [[Quantendefekttheorie]]. Große <math>\,n </math> entsprechen immer höheren Anregungen, bei sehr großem <math>\,n </math> spricht man von [[Rydberg-Zustand|Rydberg-Atomen]].

=== Nebenquantenzahl ===
Die Nebenquantenzahl – auch Bahnquantenzahl oder (Bahn-)Drehimpulsquantenzahl – <math>l</math> kennzeichnet die [[Atomorbital #Form|Form]] des [[Atomorbital]]s in einem Atom. Bei gegebenem <math>n</math> kann ihr Wert jede kleinere natürliche Zahl (einschließlich Null) sein:

:<math>l = 0,\, 1,\,2\,\,\ldots<n</math>.

Der Name „Drehimpulsquantenzahl“ verweist darauf, dass <math>l(l+1)\hbar^2</math> der Eigenwert des Quadrats des [[Drehimpulsoperator]]s <math>\hat{\vec{l}}^2</math> ist.

Im laufenden Text wird der Wert von <math>l</math> oft durch bestimmte, historisch festgelegte Buchstaben gekennzeichnet:

* '''s''' für <math>l = 0</math> (ursprünglich für ‚scharf‘, z.&nbsp;B. „'''s'''-Zustand“)
* '''p''' für <math>l = 1</math> (ursprünglich für engl. {{lang|en|‚principal‘}}, ‚Haupt‘-Zustand)
* '''d''' für <math>l = 2</math> (ursprünglich für ‚diffus‘)
* '''f''' für <math>l = 3</math> (ursprünglich für ‚fundamental‘)
* '''g''' für <math>l = 4</math>
und entsprechend alphabetisch weiter. Die gleiche Bezeichnungsweise wird z.&nbsp;B. auch für die [[Partialwelle]]n bei [[Streuung (Physik)|Streuung]], [[Kernreaktion]]en usw. verwendet.

=== Magnetische Quantenzahl des Bahndrehimpulses ===
Die magnetische Quantenzahl des Drehimpulses wird mit <math>\,m_l</math> bezeichnet und beschreibt die räumliche Orientierung des Elektronen-Bahndrehimpulses, genauer: die Größe seiner <math>z</math>-Komponente in Einheiten <math> \hbar</math>. Deshalb wird sie gelegentlich auch als <math>\,l_z</math> bezeichnet. Sie kann betragsmäßig nicht größer als die Nebenquantenzahl <math>\,l</math> sein, aber auch negative [[ganzzahlig]]e Werte annehmen (siehe auch [[Richtungsquantelung]]):

:<math>m_l = \frac{L_z}{\hbar} = -l, \, -(l-1), \, \ldots, \, -1, \, 0, \, 1, \ldots, (l-1), \, l.</math>

Sie heißt Magnetquantenzahl, weil sie die zusätzliche [[potentielle Energie]] des Elektrons charakterisiert, die bei Anlegen eines [[Magnetfeld]]es in <math>z</math>-Richtung auftritt ([[Zeeman-Effekt]]). Durch seine Bewegung erzeugt das Elektron ein [[Magnetisches Moment#Geladenes Teilchen auf einer Kreisbahn|magnetisches Moment]]. Bei (dem Betrag nach) maximaler <math>z</math>-Komponente <math>\,m_l=\pm l</math> zeigt sein Bahndrehimpuls die maximal mögliche parallele oder antiparallele Ausrichtung zur <math>z</math>-Achse, und das mit ihm verbundene magnetische Moment bewirkt die im angelegten Feld maximal mögliche Energieerhöhung bzw. -verminderung. Bei <math>\,m_l=0</math> ist die <math>z</math>-Komponente des Bahndrehimpulses null und bleibt ohne Einfluss auf die Energie des Elektrons.

=== Spinquantenzahl ===
{{Hauptartikel|Spin}}

Da der Spin(vektor) <math>\vec{s}</math> des [[Elektron]]s die Spinquantenzahl

:<math>s = +\tfrac{1}{2}</math>

hat, gibt es für seine <math>z</math>-Komponente nur zwei mögliche Werte:

:<math>s_z = \pm \tfrac{1}{2} \hbar.</math>

Die magnetische Spinquantenzahl <math>m_s</math> beschreibt die Orientierung seines Spins zur <math>z</math>-Achse:

:<math>m_s = \frac{s_z}{\hbar} = \pm \tfrac{1}{2}.</math>

== Weitere Quantenzahlen ==
Neben den [[Isospin]]- und [[Strangeness]]-Quantenzahlen bei Elementarteilchen sind einige andere Beispiele für weitere Quantenzahlen (meist zusammengesetzt bzw. abgeleitet):
=== Paritätsquantenzahl ===
Die [[Parität (Physik)|Paritäts]]<nowiki/>quantenzahl <math>\,P</math> bezeichnet das Symmetrieverhalten des Zustands unter [[Raumspiegelung]]. Sie kann die Werte  <math>+1 </math> und  <math>-1 </math> annehmen und hat keine Entsprechung in der klassischen Physik. Bis auf wenige Ausnahmen haben alle Energieeigenzustände der verschiedenen quantenmechanischen Systeme in sehr guter Näherung eine dieser beiden Quantenzahlen.

=== Gesamtdrehimpulsquantenzahl ===
Die Gesamtdrehimpulsquantenzahl <math>\,j</math> beschreibt den [[Gesamtdrehimpuls]], der die Summe aus zwei oder mehr einzelnen Drehimpulsen ist. Z.&nbsp;B. hat das Elektron einen Bahndrehimpuls (Quantenzahl <math>\,l</math>) und einen Spin (Quantenzahl <math>s = \tfrac{1}{2}</math>). Daher können sich Eigenzustände bilden zur Gesamtdrehimpulsquantenzahl

:<math>j = l + \tfrac{1}{2}</math> und zu
:<math>j = l - \tfrac{1}{2},</math>

weiter zu unterscheiden durch die magnetischen Quantenzahlen

:<math>m_j = [-j, -(j-1), \dots, j].</math>

In solchen Zuständen sind <math>l</math> und <math>s</math> noch gute Quantenzahlen, <math>m_l</math> und <math>m_s</math> aber nicht mehr.

Bei mehreren Elektronen im Atom kann man auch die Zustände bilden, in denen die Summe der Bahndrehimpulse einen wohldefinierten '''Gesamtbahndrehimpuls''' (Quantenzahl <math>L</math>) bilden und die Summe der Spins einen '''Gesamtspin''' (Quantenzahl <math>S</math>). Diese Zustände können sich weiter koppeln zu Zuständen mit wohldefinierter Gesamtdrehimpuls-Quantenzahl der Atomhülle:

:<math>J = |L-S|,\ |L-S|+1,\ \dots, \ L+S-1, \  L+S.</math>

Dieses Kopplungsschema heißt [[LS-Kopplung]] und beschreibt in guter Näherung die [[Energieeigenzustand|Energieeigenzustände]] leichter Atome.

=== Kernspinquantenzahl ===
{{Hauptartikel|Kernspin}}
Die Kernspinquantenzahl <math>I</math>, auch kurz '''Kernspin''' genannt, beschreibt den Drehimpuls eines ganzen [[Atomkern]]s. Dieser setzt sich zusammen aus den Spins und den Bahndrehimpulsen der einzelnen [[Proton]]en und [[Neutron]]en, weshalb er folgende Werte annehmen kann:
* [[ganzzahlig]], wenn die [[Nukleonenzahl]] gerade ist, z.&nbsp;B. <math>I({}^{14} \mathrm{N}) = 1</math>
* [[halbzahlig]], wenn die Nukleonenzahl ungerade ist, z.&nbsp;B. <math>I({}^1 \mathrm{H}) = 1/2.</math>

=== Gesamtdrehimpulsquantenzahl des Atoms ===
Die Gesamtdrehimpulsquantenzahl des Atoms <math>F</math> beschreibt den Gesamtdrehimpuls eines ganzen Atoms. Dieser setzt sich aus dem Gesamtdrehimpuls&nbsp;<math>J</math> aller Elektronen und dem Kernspin&nbsp;<math>I</math> zusammen:

:<math>\vec F = \vec I + \vec J.</math>

Für seinen Betrag gilt:

:<math> |\vec F| = \sqrt{F(F+1)} \hbar </math>

Dabei nimmt <math>F</math> (für gegebenes <math>J</math>) folgende Werte an:

:<math>F = |J-I|,\ |J-I|+1,\ ...,\ J+I-1, \ J+I.</math>

=== Radiale Quantenzahl ===

{| class = "wikitable float-right" style = "text-align: center"
! rowspan="2" | &nbsp;
! style="border-left: 2pt black solid" colspan="4" | Atomphysik<br /><math>n = n_r + l +1</math>
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! style="border-left: 2pt black solid" | <math>l=0</math> !! <math>l=1</math> !! <math>l=2</math> !! <math>l=3</math>
|- style = "border-top: 2pt black solid"
! <math>n_r = 0</math>
| style="border-left: 2pt black solid" | 1s || 2p || 3d || 4f
| style="border-left: 2pt black solid" | 1s || 1p || 1d || 1f
|-
! <math>n_r = 1</math>
| style="border-left: 2pt black solid" | 2s || 3p || 4d || 5f
| style="border-left: 2pt black solid" | 2s || 2p || 2d || 2f
|-
! <math>n_r = 2</math>
| style="border-left: 2pt black solid" | 3s || 4p || 5d || 6f
| style="border-left: 2pt black solid" | 3s || 3p || 3d || 3f
|-
! <math>n_r = 3</math>
| style="border-left: 2pt black solid" | 4s || 5p || 6d || 7f
| style="border-left: 2pt black solid" | 4s || 4p || 4d || 4f
|-
|}

Die radiale Quantenzahl <math>n_r \,</math> ist die Anzahl der [[Nullstelle]]n ([[Knoten (Chemie)|Knoten]]) im radialen Anteil der Wellenfunktion eines gebundenen Teilchens (Elektron im Atom, Nukleon im Atomkern, [[Quark (Physik)|Quark]] im [[Quarkonium]]), so wie die Quantenzahl <math>l</math> die Zahl der Knoten im winkelabhängigen Teil angibt. 

Für die Bezeichnung der Orbitale verwendet man nicht die Kombination {{nowrap|1=<math>n_r l\,</math>,}} sondern die Kombination {{nowrap|1=<math>nl</math>.}} Hierbei ist ''Hauptquantenzahl'' <math>n</math>

* in der Atomphysik: <math>n = n_r + l +1\,</math>,
* in der Kern- und Teilchenphysik: <math>n = n_r + 1\,</math>.

Die unterschiedlichen Definitionen haben historische Gründe: Im [[Coulomb-Potential]] der Atomphysik liegen Energieniveaus mit gleichem <math>n_r + l</math> nahe beieinander, so dass man sie zusammen als <math>n</math>-te [[Schalenmodell (Atomphysik)|Schale]] bezeichnet.

== Literatur ==
* Haken, Wolf: ''Atom- und Quantenphysik.'' 8. Auflage. Springer-Verlag, Berlin Heidelberg New York 2004, ISBN 3-540-02621-5
* Eidenberger, Mag. Ronald: "Basismodul Chemie", Seiten 55 und 56

== Weblinks ==
* [http://www.brg19.at/~eid/pdf/53_61.pdf Quantenzahlen] (auf S. 55f erklärt; PDF; 1,2&nbsp;MB)

[[Kategorie:Quantenphysik]]
[[Kategorie:Atomphysik]]
[[Kategorie:Wikipedia.de Artikel]]